YOI 829：大気の窓が効いているのは幅ではなく位置である

論文829 の記録のページです。住所（YOI）は https://www.yamagishiyuuki.com/yoi/829 で、論文の本文は下の PDF にあります。ファイルは自分で用意した置き場所（https://yamagishi.sakuraweb.com）に置き、日付の証拠（.ots）を添えています。Zenodo でも公開しています（DOI：10.5281/zenodo.23015570）。

本文のサイトの記事は、これから順に公開します。

@misc{yamagishi2026yoi829,
  author = {Yamagishi, Yuuki},
  title = {What Makes the Atmospheric Window Work Is Not Its Width but Its Position},
  year = {2026},
  howpublished = {YOI: https://www.yamagishiyuuki.com/yoi/829},
  doi = {10.5281/zenodo.23015570},
  note = {Preprint, edition 1}
}

日付の証拠（OpenTimestamps）

2026年10月1日に、2 本の PDF の指紋（SHA-256）をまとめて OpenTimestamps に送り、ビットコインのブロック 969440・969456・969461 に記録されました（2026年10月01日 19:28（日本時間））。この .ots があれば、PDF がその時点で存在したことを、このサイトや運営者を信用しなくても、誰でも確かめられます。

書誌

要旨

赤外線の「大気の窓」は、吸収する分子の線が少ない波長の帯として説明される。本稿は、その帯が効く理由が幅ではなく位置にあることを、黒体放射の割合として数える。新しい定理も法則も主張しない。

第一に、地表の放射の山は、窓の中にある。$288$ K のウィーンの山は $\mathbf{10.061708}$ μm で、窓の中心 $10.5$ μm との差は $\mathbf{0.438292}$ μm である（第2節）。

第二に、これが本稿の芯である。幅 $5$ μm の帯が、放射の三割を通す。$8$〜$13$ μm を通るのは $\mathbf{0.311640}$ である（第2節）。

第三に、隣の帯より多い。$13$〜$17$ μm の $\mathbf{0.187903}$ の $\mathbf{1.658521}$ 倍、$4$〜$8$ μm の $\mathbf{0.119371}$ の $\mathbf{2.610675}$ 倍である（第3節）。

第四に、温度が動いても効き続ける。$255$ K では山が $\mathbf{11.363812}$ μm に動いても $\mathbf{0.270310}$、$310$ K では $\mathbf{9.347651}$ μm で $\mathbf{0.329209}$ である（第3節）。

第五に、だから「窓が広い」ことは主な理由ではない。同じ幅でも、山から外れた帯は $0.119371$ しか通さない（第3節）。

第六に、分離子は、窓の幅を問うか、山との重なりを問うかである。位置がずれれば、同じ幅でも通る量が半分以下になる（第4節）。

キーワード：大気の窓、黒体放射、ウィーンの変位則、波長の帯、割合、位置

Abstract

The infrared “atmospheric window” is explained as a band where absorbing molecules have few lines.This paper counts, as shares of blackbody radiation, that what makes it work is its position rather than its width.No new theorem or law is claimed.

First, the peak of surface radiation lies inside the window、at $288$ K it is at $\mathbf{10.061708}$ μm, $\mathbf{0.438292}$ μm from the window’s centre at $10.5$ μm (Section 2).

Second, and this is the core. A band $5$ μm wide passes three tenths of the radiation、$8$ to $13$ μm passes $\mathbf{0.311640}$ (Section 2).

Third, that is more than its neighbours、$\mathbf{1.658521}$ times the $\mathbf{0.187903}$ of $13$ to $17$ μm and $\mathbf{2.610675}$ times the $\mathbf{0.119371}$ of $4$ to $8$ μm (Section 3).

Fourth, it keeps working as the temperature moves、$\mathbf{0.270310}$ at $255$ K with the peak at $\mathbf{11.363812}$ μm and $\mathbf{0.329209}$ at $310$ K with the peak at $\mathbf{9.347651}$ μm (Section 3).

Fifth, so “the window is wide” is not the main reason、a band of similar width away from the peak passes only $0.119371$ (Section 3).

Sixth, the separator is whether one asks about width or about overlap with the peak、move the position and the same width passes less than half as much (Section 4).

Keywords: atmospheric window, blackbody radiation, Wien's displacement law, wavelength band, share, position

版の記録

ここの PDF（倉庫の v1）は第1版（2026年9月）の原稿から作りました。ファイルは版ごとに分けて置いています（/yoi/829/v1/ の下）。中身を直すときは、このファイルを書き換えず、新しい版を足します（住所 https://www.yamagishiyuuki.com/yoi/829 はいつも最新の版を指します）。Zenodo の記録とは、Zenodo に上げる前の改訂のぶんだけ違うことがあります。

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